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多模相干态叠加态光场的一般形式被引量：5: 2003年; 构造了多模相干态的一般形式;依据量子力学中的线性叠加原理应用多模相干态的一般形式,构造出两态叠加的多模奇偶相干态光场的代表形式|Ψ2＞;用现有文献涉及的一些多模奇偶相干态光场场验证了|Ψ2＞的正确性.; 李英; 关键词：量子光学多模相干态叠加态量子光场

多模真空态和多模相干态光场之间的距离: 2003年; 根据Ludwig Knoll等人对两个量子态之间的距离函数的定义,得到了多模真空态与多模相干态之间距离函数的一般表达式D(r_j)。依据距离函数D(r_j)讨论了多模真空态和多模相干态之间可分辨性与它们的内禀参数之间的关系,从理论上证明了多模真空态和多模相干态的宏观可分辨性。; 李英; 关键词：多模真空态多模相干态光场量子态量子光场

两多模相干态组成的叠加态光场的等幂次Y压缩被引量：1: 2003年; 根据量子力中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模复共轭虚奇相干态这两者的线性叠加所组成一种典型的四态叠加多模叠加态光场 ,通过对态的等幂次振幅压缩特性的研究发现:1)当压缩次数N=4P(P=1,2,3,…)时,若各模初始相位(?)j、态间相位差θ1-θ2等相关参数满足一定的不同条件时,态的第一正交分量总可呈现不同程度的、周期性变化的等幂次振幅压缩效应;2)当压缩阶数N=4P'-2(P'=1,2,3,…)时,若各模初始相位(?)j、态间相位差θ1-θ2等相关参数满足一定的不同条件时,态的第二正交分量总可呈现不同程度的、周期性的等幂次振幅压缩效应.; 刘宝盈陈永庄雷小丽高荣发杨志勇石康杰; 关键词：多模叠加态光场

两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩被引量：4: 2003年; 根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj(b)}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn(2)>q(j=1,2,3,…,q),利用多模压缩态理论研究了态|Ψn(2)>q的等幂次N次方Y压缩特性。结果表明:在各模的平均光子数不相等而对应模的初始相位相等亦即Rj(a)≠Rj(b)且ψj(a)=ψj(b)=ψj的条件下,如果各模的初始相位ψj和态间的初始相位差θpq(R)-θnq(R)=△θ满足一定取值关系,则无论压缩次数N为奇数还是偶数,态|Ψn(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂次N次方Y压缩效应,但N是奇数时的压缩深度大于N是偶数时的压缩深度。; 孟继德; 关键词：多模相干态非对称两态叠加多模叠加态光场

第Ⅱ类两多模相干态的叠加态光场的不等幂次高次Y压缩被引量：1: 2002年; 文章在文献 2的基础上 ,利用多模不等幂次压缩理论[7] 研究了第Ⅱ类[2 ] 两多模相干态的叠加态光场｜Ψ( 2 )2 〉q 的不等高次Y压缩效应。结果发现 :1.当各模压缩幂次数Nj 为偶数时 ,态｜Ψ( 2 )2 〉q 恒处于不等幂次Nj—Y 最小测不准态。 2 .当各模压缩幂次数 Nj为奇数时 ,｜Ψ( 2 )2 〉q 的第一或第二正交分量在一定条件下呈现出不等幂次Nj 次方Y压缩效应。文献 2的研究结果 ,仅仅只是该文章的普遍性结果在Nj =N (j =1,2 ,3,… ,q)这一条件下的特例。; 韩小卫; 关键词：多模叠加态光场最小测不准态量子光学

Multipartite Entanglement Transfer from Multi-Mode Coherent State to Spin Qubits: 2010年; The multipartite entanglement transfer from continuous variable system to spin qubits is investigated. We select multi-mode coherent field as continuous variable field. It is found that the qubits can not gain tripartite entanglement for states of close to GHZ state from the multi-mode coherent field. Moreover, the ability of the qubits gain the tripartite entanglement for states close to W state and bipartite entanglement from the continuous variable system is depended on the phase of multi-mode coherent field.; 任杰朱士群

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩被引量：2: 2004年; 构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.; 孟继德; 关键词：多模相干态

非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩: 2004年; 利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态｜{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态｜{z(b) j}〉q的相反态｜{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态｜ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态｜{z(a) j}〉q和态｜{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态｜ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度.; 孟继德; 关键词：多模相干态

一类振幅混合非对称两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩被引量：3: 2004年; 根据量子力学的叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态光场 | {Z(a) j }〉q 和 | {Z(b )j }〉q 叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ〉q 的等阶N方Y压缩 ,结果表明 :当满足一定相位条件时 ,无论N为奇数还是偶数 ,态 |Ψ〉q 的两个正交相位分量周期性地呈现任意阶等阶N方Y压缩效应。; 孟继德杨益群陶为戈; 关键词：量子光学多模相干态数学结构

非对称多模量子叠加态光场的等幂高次和压缩被引量：1: 2004年; 根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)>q的等幂高次和压缩特性,结果表明: 1)当Rj(a)=Rj(b)和ψj(a)-ψj(b)=±(2k+1)π(k=0,1,2,3……),态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均处于N-H最小测不准态的结果;2)当Rj(a)=Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,ψ态|1f(2)>q的等幂高次和压缩与文献3的结果相似; 3)当Rj(a)≠Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,且和满足一定条件时,无论qN为奇数还是偶数,态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂高次和压缩效应,但qN为奇数时的压缩深度大于qN为偶数时的压缩深度。; 孟继德; 关键词：量子光学多模相干态非对称两态叠加

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